压缩因子Z是
理想气体状态方程用于实际气体时必须考虑的一个
校正因子，用以表示实际气体受到压缩后与理想气体受到同样的压力压缩后在体积上的偏差。
由于理想气体作了两个近似：忽略气体分子本身的体积和分子间的相互作用力，所以实际气体都会偏离理想气体。偏离的程度取决于气体本身的性质以及温度、压强等因素。一般而言，沸点低的气体在较高温度和较低压强时偏差较小，反之偏差较大。
可以看出，Z是同样条件下真实
气体摩尔体积与理想气体摩尔体积的比值，它的大小反映出真实气体偏离理想气体的程度。理想气体的Z值在任何条件下恒为1。Z小于1说明真实气体的摩尔体积比同样条件下理想气体的为小，真实气体比理想气体更易压缩。Z大于1则相反。由于它反映出真实气体的压缩难易程度，所以称为压缩因子。压缩因子的
量纲为一。
当Z<1时，说明真实气体的Vm比同样条件下
理想气体的Vm小，此时真实气体比理想气体易于压缩，这是因为实际分子内聚力使得气体分子对气壁碰撞产生的压强减小，所以实测的压强比理想状态的压强要小些，p测
当Z>1时，说明真实气体的Vm比同样条件下理想气体的Vm大，此时
真实气体比理想气体难于压缩，这是因为分子占有一定的空间体积，实测的体积总是大于理想气体的体积，V测>V理想
两种相反的因素相互制约，Z的大小关键看哪一个因素占主导。
对p取导数可以看到，真实气体的 图在 时的斜率并不为1，而是趋于一个维里系数值。但对于理想气体 （因为所有压力下Z均=1）。维里系数是温度的函数；在压力低或摩尔体积大的情况下，使 在 时为0的温度，称为
波义耳温度。
此外可以类似地使用 等温线代替 等温线，反映出真实气体对理想情况的偏差随压力的变化。所有气体在 时均趋近理想气体，所以任何 等温线在 时均趋于Z=1。
将压缩因子的概念应用于
临界点，可以类似地得到“临界压缩因子”：
应用
虽然压缩因子Z表示得是真实气体行为偏离理想状态的程度，但由于理想状态是不存在的，便无实际具体的实验数据，因而难以从压缩因子Z的物理意义上直接求出其数值。
临界压缩因子
后实验发现，各个气体在临界状态时偏离理想气体的程度大致相同。当实际气体处于
临界点（临界气压Pc，临界温度Tc，临界摩尔体积Vm，c）时，定义此时的压缩因子称为临界压缩因子ZC，将方程改写为 ，测得多数气体的临界压缩因子比较接近，0.25-0.31之间。临界态是真实的，所以临界参数均可测，可求的Zc也相应列表可查。
对比参数
为求出其数值Z，找出Z的普遍性规律，科学家思考：为避免气体分子性质的不同而导致压缩因子Z的不同，能否导出一个不具有气体特性常数的方程呢？
随后即引入对比气压Pr，对比温度Tr，对比摩尔体积Vm，r，统称为对比参数。其定义式为： ，这三个对比参数描述了气体所处状态与临界状态的偏离程度，而与气体的本质无关。将 带入方程改写为 。
上面的方程式中右方第一项的临界压缩因子Zc数值波动不大，可看作一个常数；而右方第二项三个参数可以根据
对比态原理（不同物质如果具有相同的对比压力pr和对比温度Tr，那么对比体积也相同）表示成两个参数的函数式，下面根据这两个参数得出的最为常见压缩因子图。
图形
普遍化压缩因子图
荷根(Hougen)和华特生(Watson)测定了许多气体有机物质和无机物质压缩因子随对比温度Tr和对比压力Pr
普遍化压缩因子图c和临界温度Tc的数据为已知，可将某态下的压力p和温度T换算成相应的对比压力pr和对比温度Tr，从图2中找出该对比态下的压缩因子Z。再由下式计算气体的摩尔体积Vm。