式中ρ为介质的密度；K=dp/(dρ/ρ)，称为体积弹性模量，dp、dρ分别为压强和密度的微小变化。对于液体和固体，K和ρ随温度和压强的变化很小，主要是随介质不同而异，所以在同一介质中，声速基本上是一个常数。对于气体，K和ρ随压强和温度的变化很大，故按体积弹性模量的定义，以用下式计算更为方便：
下标S表示过程是等熵的。这是因为微弱的压强扰分理处在气体中引起的温度梯度和速度梯度都很小， 而过程进行得很快，热交换和摩擦力都可以略去不计。对于完全气体的等熵过程，声速c又可表示为：
式中T为
热力学温度（K）；R为
普适气体常数；λ为定压比热与定容比热之比，双原子气体（包括空气）λ=1.4，R=8.31焦耳（摩尔·开）M为气体的相对分子质量29g/mol。
在流动的气体中，相对于
气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的
流场中，各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的“当地声速”。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到新平衡态所需的特征时间要大得多，此时在波的传播过程中，可以认为这部分内能没有变化，即气体处于冻结状态（见非平衡流动）。这时，声速公式可表为：