空气隙所属现代词，指的是固体结构中形成空气隙。固体结构中形成空气隙。在该方法中，牺牲材料上覆盖了覆盖层。然后通过覆盖层除去牺牲材料，留下空气隙。这种空气隙尤其可用作诸如电互连结构的电子器件中的金属线之间的绝缘。通过扩大电动机的定子和转子的对置面积，即便绕组的数目较少，也可以产生相对较大的力矩，而不用增加电动机的体积或者增加绕组的数目。并减少电动机的噪音和振动。该电动机包括设于定子齿对置面和转子齿对置面之间的空气隙，该空气隙具有除枢轴径向以外的至少一个方向。

提出一种基于解析计算方法的磁浮列车空气隙磁通密度的计算方法。首先对磁浮列车定子、动子电流层密度进行傅里叶级数展开，然后借助谐波分析方法，计算出磁浮列车悬浮气隙中的磁通密度。解析方法的结果与 ANSYS模型分析的空气隙磁通密度相比较，证实了解析分析和模型分析的一致性和所采用的解析计算方法的正确性和有效性。此方法为进一步建立磁浮列车的实时运动控制模型提供了基础。

EMS型磁浮列车，列车正常运行时，定子和动子之间的悬浮间隙为8～10mm。直线同步电机定、动子之间的空气隙相对磁导率由于定子和动子齿槽的影响不能按常值处理。定子相对磁导率以τs为周期分布，由于bn/δmin<6在定子齿槽内用一个1/2周期的余弦波来近似；动子相对磁导率以τm为周期分布，动子齿槽的宽度bmv较大，即 bmv/δmin>6，因此在动子齿槽壁区域用1/4周期的余弦波来近似，齿槽剩余的区域用一个常值来计算。

在已知定、动子励磁曲线和悬浮间隙中相对磁导率分布函数的情况下，悬浮间隙中磁通密度分布函数可用下式求出：B(x)=λ(x)[ fs (x，t) +fm (x， xm )]

对一个周期内的磁通密度值进行快速傅里叶变换，可以得到悬浮间隙中磁通密度的各次谐波的频谱分布，由于定子齿槽的不连续分布，气隙磁场包含很多次谐波，但是只有5次和7次谐波的幅值比较大，一次谐波是基波，主要是实现列车的驱动和悬浮，而5次谐波和7次谐波正是使车载直线发电机产生电能的来源。发电机线圈产生的电动势经单相桥式整流成为直流，提供给车载励磁绕组和车上的其它用电装置。

根据光在格兰-泰勒棱镜和格兰-傅科棱镜空气隙胶合层中的干涉效应，分析了空气隙偏光棱镜对单模高斯光束光强分布的影响；结果表明：对于某一波长的入射光，当空气隙的厚度一定时，透射光强随光在空气隙介面上入 射角的变化作周期性振荡；当入射角一定时，透射光强随空气隙厚度的变化作周期性变化；且透射高斯光束的形状也随光的入射角以及空气隙厚度的改变发生变化；且无论是透射光强的周期性振荡，还是透射高斯光束的 形状的变化，格兰-泰勒棱镜的影响均小于格兰-傅科棱镜。

设光正入射于棱镜的入射端面，这时棱镜的结构角(S)便是光在空气 隙界面上的入射角(θ)。取h=0.02mm，对于格兰-泰勒棱镜和格兰-傅科棱镜，f (y)随光在空气隙界面上入射角的变化可知，对于格兰-泰勒棱镜，当入射角θ增大时，透射光束沿y方向的光强分布f(y)将呈现周期性的振荡。并且入射角越大，这种振荡的振幅越大，同时振荡频率也会增加。这是因为随着入射角θ的增大可知，无论对于格兰-泰勒棱镜还是格兰-傅科棱镜，反射系数Rf均会随着增大，这使得e11和e12的光强接近，干涉现象增强，f(y)呈现出的周期性振荡的振幅也会随之增大。f(y)振荡的频率取决于e11和e12的相位差对入射角θ的导数，这一值随着入射角θ的增大而增加，导致了f(y)振荡频率的增加。另外，随着入射角θ的增大，f(y)总的趋势是降低的，从总体上来看，格兰-傅科棱镜的透射率要比格兰-泰勒棱镜小很多。

通过分析可知，入射角θ应越小越好，然而作为起偏棱镜入射角要受到o光的全反射角(对633nm为37.16°)的限制，所以空气隙格兰型棱镜的结构角一般在38.75°附近取值。给出了入射角在38.75°附近的几个取值，透射光束与入射高斯光束的光强分布比较。可见，无论是格兰-泰勒棱镜还是格兰-傅科棱镜透射光强均随入射角而波动，高斯光束的形状也受到了入射角的影响，这一点也是在格兰-傅科棱镜中表现的较为明显。

经棱镜后透射光束的光强分布不仅与入射角θ有关，还与空气隙厚度h有关，取θ=38.75°，对于格兰-泰勒棱镜和格兰-傅科棱镜，f(y)随空气隙厚度h的变化知，对于格兰-泰勒棱镜，当空气隙厚度h改变时，透射光束的光强分布呈现频率较高的小幅度周期性振荡，振荡周期约为0.0009mm；与格兰-泰勒棱镜相比，在相同情况下，格兰-傅科棱镜的透射率要明显低于格兰-泰勒棱镜。并且，当h改变时，透射光束的光强分布呈现出大幅度的周期性振荡。可知对于相同的角θ，格兰-傅科棱镜的反射系数要大于格兰-泰勒棱镜，所以，格兰-傅科棱镜振荡的振幅大于格兰-泰勒棱镜。另外，格兰-傅科棱镜振荡频率与格兰-泰勒棱镜相同。考虑到实际应用中空气隙厚度的取值为0.02mm左右，所以通常涉及到的几个h值。格兰-泰勒棱镜和格兰-傅科棱镜透射光束的光强分布的影响，可见表现出的透射光强随空气隙厚度变化的波动及格兰-傅科棱镜较格兰-泰勒棱镜透射比低，波动大外，透射高斯光束的形状也随空气隙的厚度的变化而变化，且格兰-傅科的这种变化较为明显。