在高能
深度非弹性散射（也称硬散射）中，如果末态产生许多
强子（如许多
π介子、
K介子和更重的
强子）及由这些强子衰变产生的次级粒子（如γ光子等），那么这些粒子在空间的飞行方向并不是没有关联的。在初态两个粒子的质心系中来看，这种关联有时表现为末态粒子集中偏向少数几个方向，就像在这些方向从蒸气管射出
气注似的，称为喷注现象。每个
散射过程的喷注的数目由2—4（或更多）不等。例如，在e+－e－对撞产生强子团的
实验中，如果质心系
能量在5—9GeV，通常可以看到两个共线的背对背的喷注（双喷注）；如果质心系能量在9—30GeV，通常可以看到三个共面的喷注（三喷注）。能量再上去，还可以看到四喷注事例。在p－p（或p－圴）对撞中，当能量高于十几吉电子伏时，通常可看到四个喷注的事例：由分别来自两个
质子（或质子与
反质子）的两个组分粒子作硬散射产生两个喷注；由每个入射粒子的剩余组分在向前飞行中
演化出来两个喷注。当重的
介子（如底介子及顶介子等）
弱衰变时，末态如果有许多轻强子，也会出现一个（当
重介子作半轻子衰变）或两个（非轻子衰变）喷注。
底偶素及顶偶素
强衰变时会出现两个或三个喷注。一个典型的喷注就像高压蒸气的汽注，很窄；但是出现这样窄喷注事例的机会并不多，经常看到的是较宽的喷注，就像低压蒸气喷出的形状。每个喷注中包含的强子数从几个到十几个甚至二三十个不等。因此研究喷注现象需要一整套区分喷注数目、喷注主轴（例如对双喷注事例）、喷注宽窄、喷注平面（例如对三喷注事例）、喷注总电荷的办法。在理论方面，虽然利用
微扰的量子色动力学可以对喷注的某些性质进行计算，但是，在实验的精度内，这些性质与其他
理论模型计算的结果也能符合。值得指出的是，在e+－e－对撞中双喷注事例的性质与夸克
自旋为1/2的假设相符合，底偶素强衰变的三喷注事例的性质与
胶子自旋为1的假设相符合。
高能电子、正电子对撞产生大量
强子的
实验中，大量的事例表现为双喷注事例，少量的事例表现为三喷注事例。高能电子、正电子对撞的双喷注事例反映了对撞产生了一对
夸克和
反夸克。由于
夸克禁闭，夸克和反夸克不能自由飞出，夸克和反夸克演化为两个强子喷注。高能电子、正电子对撞的三喷注事例反映了对撞产生了一对夸克和反夸克，再加一个胶子。由于
色禁闭，夸克、反夸克和胶子不能自由飞出，夸克、反夸克和胶子演化为三个强子喷注。